آنالیز، طراحی و شبیه سازی تقویت کننده های مایکروویو با فاز خطی و پهنای باند بسیار بالا با پاسخ فرکانسی دلخواه

اختصاصی از نیک فایل آنالیز، طراحی و شبیه سازی تقویت کننده های مایکروویو با فاز خطی و پهنای باند بسیار بالا با پاسخ فرکانسی دلخواه دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

چکیده:

هدف از انجام این پروژه دستیابی به تقویت کننده ای با حاصل ضرب گین در پهنای باند بزرگتر با بهینه سازی روش های موجود و حتی الامکان تلاش برای یافتن راهکارهای جدید بوده و از مهمترین مسائل مورد توجه همواری و خطی بودن اندازه و فاز بهره در سراسر پهنای باند است.

در فصل اول این گزارش مروری بر تقویت کننده های پهن باند با تأکید بیشتر بر تقویت کننده های گسترده موج متحرک ارائه شده و سپس رویه کلاسیک طراحی یک تقویت کننده گسترده موج متحرک که پایه و اساس تمام کارهای بعدی در این زمینه می باشد، به تفصیل بیان شده است. فصل دوم شامل سایر روش های طراحی و متدهای مهم بهینه سازی تقویت کننده های گسترده موج متحرک می باشد. یکی از مهمترین نیازهای یک تقویت کننده گسترده زیرساخت ادوات نیمه هادی (ترانزیستور)، زیرلایه مورد استفاده برای مدار، خطوط انتقال و در نهایت نحوه پیاده سازی و ساخت مدار است. بدین معنی که اولاً باید بتوانند در سراسر پهنای باندی که تقویت کننده گسترده در آن کار می کند (چند ده گیگا هرتز) عملکرد مطلوبی ارائه دهند یعنی حداقل ممکن حساسیت را به تغییرات فرکانس داشته باشند. خطوط انتقال به کار رفته (مایکرواستریپ، CPW و غیره) نیز باید حداقل پراش، تلفات و تفاوت فاز را به مدار تحمیل نمایند. زیر لایه ای که مدار روی آن پیاده سازی می شود نباید در فرکانس های بالا از خود اثرات تخریبی از جمله اتلاف و تضعیف سیگنال بروز دهد. در نهایت پیاده سازی مدار باید با حداقل ممکن طول و تعداد اتصالات انجام شود که تکنولوژی فلیپ چیپ و CSP برای این کار پیشنهاد می شود. به دلیل اهمیت و تأثیر زیاد این مسائل زیرساختی که از اولین مراحل طراحی گرفته تا شبیه سازی و ساخت یک DA کاملاً نمایان هستند، فصل سوم را به بحث پیرامون این موضوعات اختصاص داده ایم. تا اینجا مطالب لازم برای ایجاد دید روشن از مسئله کاملاً در گزارش درج شده است.

فصل آخر با طراحی مدار اولیه به روش کلاسیک آغاز و در ادامه روش نوینی برای بهینه سازی عملکرد مدار ارائه شده است. روش ساده ای که بدون افزودن حتی یک المان به مدار اولیه در عین بهبود گین از نقطه نظر اندازه و هموار بودن و نیز افزایش پهنای باند، عدد نویز را هم کمتر می کند و این همه فقط به قیمت افزایش بسیار کم تأخیر گروهی رخ می دهد. در ضمن با اضافه کردن فقط یک ترانزیستور دیگر به خروجی مدار به شکل تقویت کننده درین – مشترک و ایجاد تطبیق به یک روش خاص (استفاده از سلف هائی هم اندازه آخرین سلف مدار قبلی) اندازه گین باز هم افزایش یافته است. روشی که در نوع خود جدید است.

در نتیجه با استفاده از این سه مورد نوآوری به تقویت کننده ای دست یافته ایم که اندازه بهره آن به طور متوسط 10dB نسبت به مدار کلاسیک بالاتر است و با توجه به اینکه بهره مدار کلاسیک در بالاترین حد خود 7/4273dB می باشد پس اندازه بهره بیش از 130 درصد بهبود یافته. عدد نویز در تقویت کننده کلاسیک از 3/7dB در فرکانس های پایین شروع می شود. سپس در فرکانس 43/4GHz به حداقل مقدارش یعنی 3/1dB می رسد. در حالی که در تقویت کننده جدید عدد نویز از 3/5dB در فرکانس های پایین شروع می شود، در فرکانس 31GHz به حداقل مقدارش یعنی 1/343dB می رسد و تا فرکانس 48/34GHz از مورد کلاسیک کمتر است. یعنی در پهنای باند بیش از 48GHz به طور متوسط بیش از 1dB بهبود عدد نویز (معادل با حدوداً 33 درصد بهینه سازی عدد نویز).

بهره تقویت کننده کلاسیک در فرکانس 1GHz در بالاترین حد خود یعنی 7/4273dB قرار دارد و در فرکانس حدود 32/5GHz به 4/42dB می رسد. یعنی پهنای باند 3dB تقویت کننده کلاسیک برابر 32/5 گیگا هرتز است. ولی گین تقویت کننده جدید در 1GHz برابر 8dB است و در 58/7GHz به 5dB می رسد. پس پهنای باند از 32 به 58 گیگاهرتز رسیده است. یعنی بهبودی معادل 81/2 درصد در پهنای باند.

نکته جالب توجه دیگر این است که روش جدید، در عین اینکه عملکرد تقویت کننده را در سراسر پهنای باند فرکانسی از پایین ترین تا بالاترین بسامد بهبود می بخشد، در فرکانس های میانی (با بیش از 30GHz پهنای باند میانی از 17GHz تا 48GHz) پاسخی نزدیک به یک حالت ایده آل از خود بروز می دهد. با قرار دادن یک فیلتر میان گذر در این محدوده فرکانسی تقویت کننده گسترده میان گذری با گین بالا و هموار و عدد نویز پایین حاصل شد.

پس از آن برای دستیابی به پاسخ پایین گذر هموارتر، بخش های آخر فصل چهارم به روش های غیرکلاسیک طراحی DA می پردازد. در این قسمت با استفاده از دو متد مختلف، تقویت کننده های گسترده ای با پاسخ پایین گذر طراحی شده اند و بعد با بهینه سازی پاسخی بسیار هموار در محدوده فرکانس پایین به دست آمده است. نکته ارزشمند در طراحی این تقویت کننده ها اعمال عملکرد فیلتر پایین گذر به ساختار خود DA و کوچک سازی مدار است.

در نهایت پس از نتیجه گیری، پیشنهادی مبنی بر اجرای یک پروژه با همکاری گروهی متخصصان تقویت کننده های گسترده از یک سو و ادوات نیمه هادی از سوی دیگر با هدف طراحی و ساخت DAهای پیشرفته در ایران ارائه شده است. پیشنهاد دوم طراحی و بهینه سازی فیلتر میان گذری است که بین 17 تا 48 گیگاهرتز دارای پاسخ ایده آلی با حداکثر درجه همواری گین و حداقل تلفات باشد.

تعداد صفحه : 115

و.............................................

دانلود پایان نامه ترانسفورماتورهای قدرت تکه فاز و ارائه الگوریتم مناسب برای طراحی با استفاده از نرم افزار MATLAB

اختصاصی از نیک فایل دانلود پایان نامه ترانسفورماتورهای قدرت تکه فاز و ارائه الگوریتم مناسب برای طراحی با استفاده از نرم افزار MATLAB دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

در میان مباحث مختلف علوم بحث طراحی یکی از مهمترین موضوعاتی است که در مورد آن باید تحقیقات وسیعی انجام شود. در مورد دستگاهها و وسایل الکتریکی نیز موضوع طراحی جایگاه ویژه ای دارد.

شاید پرکاربردترین وسیله ای که در اغلب دستگاههای الکتریکی و الکترونیکی بصورت مستقیم یا غیرمستقیم و در اندازه های کوچک و بزرگ استفاده می شود، ترانسفورماتور می باشد.

ترانسفورماتورها از نظر کاربرد انواع مختلفی دارند: ترانسفورماتورهای ولتاژ (VT) ، ترانسفورماتورهای جریان (CT) ، ترانسفورماتورهای قدرت (PT) ، ترانسفورماتورهای امپدانس، ترانسفورماتورهای ایزولاسیون و اتوترانسفورمرها . هر کدام از این نوع ترانسفورماتورها کاربرد و تعریف خاص خود را دارند.

در روند طراحی ترانسها مسایل مختلفی مطرح می شود، و مراحل متعددی باید طی شود تا یک طراحی بصورت پایدار و مناسب ، قاب ساخت و استفاده بصورت عملی باشد.

در این پروژه، بعد از بررسی مقدماتی و تعریف بعضی از پارامترهای مهم در مبحث ترانس، از جمله میل مدور (CM) ، ضریب شکل موج (Form Factor) و نیز ضریب انباشتگی سطح مقطع (Stacking factor) به معرفی دو فرمول اساسی مورد استفاده در روند طراحی پیشنهادی در این پروژه می پردازیم و در فصول بعدی به معرفی ضرایب مورد استفاده در طراحی هسته و سیم پیچی و نیز معرفی و ارایه کاتالوگها و نمودارهای موردنیاز برای طراحی انواع هسته و سیم پیجی، که از مباحث اساسی در ترانسفورماتورها می‌باشد، پرداخته میشود.

در ادامه مبحث اصلی و در واقع نتیجه ای که از مباحث قبلی گرفته شده است، در جهت ارائه یک نتیجه کلی، روندی برای طراحی ترانسفورماتورهای قدرت بصورت یک الگوریتم و روش برای طراحی آورده شده است.

در انتها نیز یک برنامه کامپیوتری در جهت بهبود روند طراحی و سرعت بخشیدن به انجام فرایند حجیم محاسباتی مبحث طراحی و بهبود بعضی از پارامترهای مهم از جمله راندمان، ارائه شده است. در پایان این بخش نیز نتایج چند طراحی آورده شده است.

عنوان

مقدمه

فصل اول: مفاهیم اساسی  در طراحی

فصل دوم: هسته ترانسفورماتور

فصل سوم: سیم پیچی ترانسفورماتور

فصل چهارم: طراحی ترانسفورماتور

منابع و مراجع

شامل 143 صفحه فایل word

تحقیق حلقه قفل شده در فاز (Phase Locked Loop)(PLL)

اختصاصی از نیک فایل تحقیق حلقه قفل شده در فاز (Phase Locked Loop)(PLL) دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:52

فهرست مطالب:

عنوان                                                                                    صفحه
مقدمه     1

فصل اول : حلقه قفل شده در فاز (Phase Locked Loop)(PLL)
حلقه قفل شده فاز (PLL)     3
تــاریخچه    5
ساخـتـار و عـملـکرد:    6
حلقه با فاز قفل شونده دیجیتال:    7
حلقه با فاز قفل شونده آنالوگ: طرح پایه    8
عـنـاصر    9
انواع اسیلاتور: اسیلاتورهای LC    12
اسیلاتورهای کریستالی    13
قطعات موج صوتی سطحی (SAWs)    13
مسیر فیدبک و مقسم اختیاری    15
کاربردها    16
بازیابی کلاک    16
عنوان                                                                                    صفحه
اُریب زدایی    17
تولید پـالس    17
وسعت طیف    18
توزیع کلاک    19
کاهش اختلال و نویز    20
موارد دیگر استفاده PLL     21
گیرنده فرستنده های دیجیتال    24
انتقال PLL :     27
Infrared Remote Controlریموت کنترل مادون قرمز    29
فرستنده کنترل از راه دور     30
تقویت کننده گیرنده    31
مراحل کنترل و آشکارسازی    32
تغییر دهنده وضعیت دستی / کنترل از راه دور    34
کنترل پنکه     35


عنوان                                                                                    صفحه

فصل دوم : ساخت ربات لابیرنت هوشمند با تکنولوژی جدید PLL در صفحه Maze
خلاصه :    39
مقدمه    40
مشخصات صفحه Maze    41
نیروی محرکه    42
سنسورها    45
راه اندازی با PLL     47
تصحیح انحراف مسیر ربات با سنسورها    48
نحوه مسیر یابی و پیدا کردن خانه مقصد    50
نتایج    51
مراجع    52

مقدمه
یک حلقه قفل فاز یا حلقه قفل شده در فاز (Phase Locked Loop)(PLL) یک سیستم کنترلی الکترونیکی است ، که یک سیگنال قفل شده فاز متناسب با ورودی یا مرجع (reference) ، می‌سازد . PLL در یک فیدبک منفی مشترک توسط مقایسه خروجی «اسیلاتور کنترل شونده با ولتاژ (VCO)» و ورودی فرکانس مرجع ، با آشکارساز فاز ، انجام می‌پذیرد . آشکارساز فاز برای هدایت فاز اسیلاتور ، به سیگنال مرجع ورودی ، استفاده می‌شود . این نوع از مدارات بطور گسترده در رادیو ، ارتباطات مخابراتی ، کامپیوترها و دیگر کاربردهای الکترونیکی استفاده می‌شود ، که به این ترتیب است :
o    ساخت یک یا چند فرکانس ،که از لحاظ پایداری و ثبات به فرکانس مرجع برسد.
o    آشکارسازی یک فرکانس خاص
o    باز گرداندن یک کلاک یا کریر به حالت اول خود


فصل اول :
حلقه قفل شده در فاز (Phase Locked Loop)(PLL)

حلقه قفل شده فاز (PLL)
     عموماً از PLL  برای پیدا کردن دنباله فرکانسی و زاویه فاز منبع ولتاژ استفاده می-شود. و بدین وسیله هرگونه تغییری در وضعیت سیستم، آشکارسازی می¬شود. PLL سیستم کنترلی حلقه بسته¬ای است که سیگنالی با فرکانس و زاویه¬فاز سیگنال ورودی تولید می¬کند. قسمت¬های داخلی PLL را می¬توان به آشکارساز فاز، نوسانساز متغیر و مسیر فیدبک تقسیم کرد. PLL فرکانس و زاویه فاز نوسانساز داخلی خود را تا زمانی که با فرکانس و زاویه فاز سیگنال ورودی یکی نشده تغییر می¬دهد و از این طریق به تغییرات سیگنال ورودی پاسخ می¬دهد.
    نمونه¬ای PLL در شکل زیر نمایش داده شده است. زاویه فاز سیگنال ورودی با فیدبک خروجی نوسانساز مقایسه می¬شود و متناسب با اختلاف بین زاویه فاز ورودی و خروجی سیگنال خطا تولید می¬شود. خروجی آشکارساز فاز شامل مولفه-های هارمونیکی است که توسط فیلتر پایین گذر عبور داده می¬شوند.

مقاله بررسی کمیت وکیفیت پسماندهای صنعتی و ویژه پالایشگاه سوم ( فاز 4 و 5 ) شرکت مجتمع گاز پارس جنوبی

اختصاصی از نیک فایل مقاله بررسی کمیت وکیفیت پسماندهای صنعتی و ویژه پالایشگاه سوم ( فاز 4 و 5 ) شرکت مجتمع گاز پارس جنوبی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

عنوان مقاله:

مقاله بررسی کمیت وکیفیت پسماندهای صنعتی و ویژه پالایشگاه سوم ( فاز 4 و 5 ) شرکت مجتمع گاز پارس جنوبی

نویسندگان:

آزاده مرادی نجار:کاردان بهداشت محیط- کارشناس بهداشت ومدیریت پسماند پالایشگاه

طیبه سلطان پور:کارشناس مهندسی شیمی- کارشناس محیط زیست پالایشگاه

سیدحسین موسوی:کارشناس ارشد شیمی گاز- کارشناس محیط زیست پالایشگاه

رضا محمدزاده:کارشناس ارشد مدیریت HSE - کارشناس محیط زیست ستادی

ثعداد صفحات:10

سایز:500kb

فرمت:pdf

پایان نامه درهمتنیدگی کوانتومی و گذار فاز کوانتومی دوبخشی و چندبخشی در چگاله بوز- انیشتین

اختصاصی از نیک فایل پایان نامه درهمتنیدگی کوانتومی و گذار فاز کوانتومی دوبخشی و چندبخشی در چگاله بوز- انیشتین دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

 

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:103

پایان‌نامه دوره کارشناسی ارشد فیزیک-حالت جامد

فهرست مطالب:
عنوان    صفحه
فهرست جدول‌ها    ‌د
فهرست شکل‌‌ها    ‌ه
فهرست علایم و نشانه‌ها    و
فصل اول :ناسازگاری کوانتومی در سیستم‌های دو بخشی و چند بخشی    1
1-1- مقدمه    2
1-2- ناسازگاری مبتنی بر اندازه‌گیری    4
1-2-1- تعریف اصلی ناسازگاری    5
1-2-1-1- تعریف ناسازگاری…………    5
1-2-1-2- ویژگی¬های اساسی ناسازگاری اصلی    8
1-2-2- ناسازگاری گاووسی    10
1-2-2-1- تعریف ناسازگاری گاووسی    10
1-2-2-2- ویژگی¬های اصلی ناسازگاری گاووسین    12
1-2-3- ناسازگاری کروی    12
1-2-3-1- تعریف ناسازگاری کروی    12
1-2-3-2- ویژگی¬های بنیادی ناسازگاری کروی    14
1-3- ناسازگاری مبتنی بر فاصله    14
1-3-1- ناسازگاری مبتنی بر آنتروپی نسبی    15
1-3-2-  ناسازگاری مبتنی بر قاعده¬ی مربع (مجذور) یا ناسازگاری هندسی    16
1-4- سایر اندازه¬گیری¬های همبستگی¬های کوانتومی    17
1-5- دینامیک ناسازگاری    19
1-5-1- ناسازگاری در حفره¬ی QED    19
1-5-2- ناسازگاری در سیستم¬های اسپینی و نقطه¬ای کوانتومی    21
1-6- محاسبه¬ی همبستگی کلاسیکی    22
1-7- درهم¬تنیدگی کوانتومی    26
1-8- گذار فاز کوانتومی(QPT)    28
فصل دوم:  تابع گرین سیستم‌های بوزونی    30
2-1- فرمول¬بندی کلی    31
2-2- چگاله¬ی یکنواخت    35
فصل سوم: همبستگی کلاسیکی و کوانتومی در سیستم دو بخشی بوزونی    37
3-1- تابع گرین سیستم دو بخشی بوزونی با پتانسیل دلتای دیراک    38
3-1-1- ماتریس چگالی دو ذره¬ای با رویکرد تابع گرین    41
3-1-2- همبستگی کلاسیکی و کوانتومی سیستم    42
3-1-3- ماتریس چگالی سیستم درحالت حدی    47
3-1-4- همبستگی کلاسیکی و کوانتومی سیستم در حالت حدی    48
3-2- تابع گرین سیستم دو بخشی بوزونی با پتانسیل ثابت    52
3-2-1- ماتریس چگالی دو ذره¬ای با رویکرد تابع گرین    53
3-2-2- همبستگی کلاسیکی و کوانتومی سیستم    54
3-2-3- ماتریس چگالی سیستم درحالت حدی    61
3-2-4- همبستگی کلاسیکی و کوانتومی سیستم در حالت حدی    62
3-3- نتیجه¬گیری    70
فهرست مراجع    77
واژه¬نامه فارسی به انگلیسی......................................................................................................................
واژه¬نامه انگلیسی به فارسی......................................................................................................................


فهرست شکل‌‌ها
عنوان    صفحه
شکل3-1: نمودار اطلاعات متقابل کوانتومی بر حسب r_1,〖r'〗_2 در حالت V(k)=v_0 δ(k)..........................51
شکل3-2: نمودار بیشینه ی همبستگی کلاسیکی بر حسب r_1,〖r'〗_2 در حالت V(k)=v_0 δ(k)........... 53
شکل3-3: نمودار ناسازگاری کوانتومی بر حسب r_1,〖r'〗_2 در حالت V(k)=v_0 δ(k)...................................54
شکل3-4: نمودار اطلاعات متقابل کوانتومی بر حسب r⁄r_c  در حالت V(k)=v_0 δ(k)............................57
شکل3-5: نمودار بیشینه ی همبستگی کلاسیکی بر حسبr⁄r_c  در حالت V(k)=v_0 δ(k)..................59
شکل3-6: نمودار ناسازگاری کوانتومی بر حسب r⁄r_c  در حالت V(k)=v_0 δ(k)........................................60
شکل3-7: نمودار اطلاعات متقابل کوانتومی برحسب r_1⁄r_c ,〖r'〗_2⁄r_c  در حالت V(k)=const............65
شکل3-8: نمودار بیشینه همبستگی کلاسیکی برحسب r_1⁄r_c ,〖r'〗_2⁄r_c  در حالت V(k)=const.....67
شکل3-9: نمودار ناسازگاری کوانتومی برحسب r_1⁄r_c ,〖r'〗_2⁄r_c  در حالت V(k)=const........................67
شکل3-10: نمودار آنتروپی نسبی درهم¬تنیدگی برحسب r_1⁄r_c ,〖r'〗_2⁄r_c  در حالت V(k)=const......70
شکل3-11: نمودار اطلاعات متقابل کوانتومی برحسب r⁄r_c  در حالت V(k)=const................................73
شکل3-12: نمودار بیشینه همبستگی کلاسیکی برحسبr⁄r_c  در حالت V(k)=const...........................75
شکل3-13: نمودار ناسازگاری کوانتومی برحسبr⁄r_c  در حالت V(k)=const...........................................76
شکل3-14:نمودار آنتروپی نسبی درهم¬تنیدگی r⁄r_c  در حالت V(k)=const.............................................79
شکل3-15: نمودار ناسازگاری کوانتومی برحسب r⁄r_c  در حالتV(k)=ν_0 δ(k)  به ازای α=1⁄(0.2)^2  و α=1⁄(0.7)^2  و α=1⁄(1.2)^2 ...................................................................................80
شکل3-16: نمودار ناسازگاری کوانتومی در حالت V(k)=ν_0 δ(k)   برحسب ( V(0))⁄V_c .......................81
شکل3-17: نمودار ناسازگاری کوانتومی بر حسب r⁄r_c  درحالت  V(k)=const به ازای
 {λ=1⁄0.2,χ=8⁄0.2} ، {λ=1⁄0.7,χ=8⁄0.7} و  {λ=1⁄1.2,χ=8⁄1.2}........................82
شکل3-18: نمودار ناسازگاری کوانتومی برحسب (V(0))⁄V_c  بافرض  Δ=1 و Γ=8................................83
شکل3 -19: نمودار مشتق ناسازگاری کوانتومی برحسب (V(0))⁄V_c  بافرض  Δ=1 و Γ=8....................83
شکل3-20: نمودارناسازگاری کوانتومی و تابع توافق برحسبr⁄r_c  در حالت V(k)=const....................85
شکل3-21: نمودار تابع توافق بر حسب (V(0))⁄V_c نمودار(1) ϑ⁄ϑ_0 =8، ϑ'⁄ϑ_0 =7 . نمودار(2) ϑ⁄ϑ_0 =8، ϑ'⁄ϑ_0 =6. نمودار (3)   ϑ⁄ϑ_0 =8، ϑ'⁄ϑ_0 =5...................................................................................86
شکل3 -22: نمودار مشتق اول تابع توافق بر حسب(V(0))⁄V_c  در حالت ϑ⁄ϑ_0 =8 ، ϑ'⁄ϑ_0 =7..........86
شکل3 -23: نمودار مشتق دوم تابع توافق برحسب (V(0))⁄V_c  در حالت ϑ⁄ϑ_0 =8 ، ϑ'⁄ϑ_0 =7........87

چکیده
درهم¬تنیدگی یک خصیصه‌ی بنیادی مکانیک کوانتومی است که تفاوت اساسی بین فیزیک کلاسیکی و کوانتومی را تعیین می‌کند. حالت‌های درهم¬تنیده بیانگر نوعی همبستگی کوانتومی غیرموضعی بین زیرسیستم‌ها است وکاربردهای فراوانی در تئوری اطلاعات کوانتومی دارد. تحقیقات گسترده‌ای روی حالت‌های درهم¬تنیده انجام شده است که یکی از نتایج قابل توجه، شناخت درهم¬تنیدگی به عنوان یک منبع است، مانند انرژی که می‌تواند برای اجرای کارهای دلخواه فیزیکی مورد استفاده قرار بگیرد. در واقع درهم¬تنیدگی همانند پتانسیل در فرآیندهای فیزیکی عمل می‌کند و دارای مقدار کمّی است. هر تابعی که مقدار کمّی درهم¬تنیدگی را مشخص کند، معیار درهم¬تنیدگی نامیده می¬شود. معمولا برای محاسبه¬ی درهم¬تنیدگی از تابع توافق استفاده می¬شود که این تابع، عددی بین صفر و یک است، به طوریکه مقدار صفر بر درهم¬تنیده نبودن سیستم و مقدار یک بر بیشینه¬ی درهمتنیدگی دلالت می-کند.
اگرچه درهم¬تنیدگی یک منبع کلیدی از فرآیند اطلاعات کوانتومی است اما در سال¬های اخیر مشخص شده است که سیستم¬های همبسته¬ی کوانتومی فقط مختص به درهم¬تنیدگی نیست، بلکه سیستم¬های بدون درهم¬تنیدگی هم می¬توانند جزء سیستم¬های همبسته¬ی کوانتومی به حساب آیند که تحت عنوان ناسازگاری کوانتومی شناخته می¬شوند. ناسازگاری کوانتومی نوعی از همبستگی کوانتومی است که به عنوان اختلاف بین اطلاعات متقابل کوانتومی و همبستگی کلاسیکی در یک سیستم دو بخشی تعریف می¬شود. به طور کلی، این همبستگی با درهم¬تنیدگی تفاوت دارد و ناسازگاری کوانتومی ممکن است برای حالت¬های مجزای ویژه¬ای غیرصفر باشد درحالی که سیستم درهم¬تنیده نیست. در نمونه¬های ساده¬ای از سیستم¬های دو بخشی کوانتومی، همبستگی¬های کوانتومی دارای کاربردهای مهمی در تئوری اطلاعات کوانتومی می¬باشند. تاکنون، ناسازگاری کوانتومی تنها برای رده¬های محدودی از سیستم¬های کوانتومی دو کیوبیتی محاسبه شده است و بیان آن برای حالت های کلی کوانتومی ناشناخته است. ناسازگاری کوانتومی را می-توان در سیستم¬های دو بخشی و چند ¬بخشی کوانتومی فرمول¬بندی کرد. از آنجا که ریشه¬ی نظریه¬ی کوانتومی در سیستم¬های دو بخشی است، طبیعی است به مطالعه¬ی سیستم¬های ماکروسکوپیکی از طریق اندازه¬گیری¬های دو بخشی پرداخته شود. در حقیقت به جزء موارد اندکی استثناء، ادبیات رایج برای تحلیل سیستم¬های چند بخشی استفاده از سیستم¬های دو بخشی است.
ناسازگاری کوانتومی یک روش مناسب برای تمیز دادن طبیعت همبستگی¬ها بین مولفه¬های سیستم کوانتومی است و یک نمایشگر کیفی برای وجود گذار فاز کوانتومی می¬باشد. گذار فاز کوانتومی یک تغییر کیفی در حالت پایه¬ی یک سیستم بس ذره¬ای کوانتومی است و برخلاف گذار فاز معمولی که در دماهای غیر صفر رخ می¬دهد، افت وخیزهای موجود در گذار فاز کوانتومی به طور کامل کوانتومی است.
می¬خواهیم درهم¬تنیدگی و ناسازگاری کوانتومی در چگاله¬ی بوز- انیشتین را مورد بررسی قرار دهیم. هرگاه تعداد بسیار زیادی ذره¬ی یکسان بوزونی را تا دمایی به نام دمای بحرانی سرد کنیم، بوزون¬ها در پائین¬ترین سطح انرژی قرار می¬گیرند. در این حالت یک گذار فاز کوانتومی اتفاق می¬افتد و چگاله¬ی بوز- انیشتین شکل می¬گیرد. چون ذرات در این چگاله در حالت کوانتومی یکسان قرار می¬گیرند، می¬توانیم این ذرات را با یک تابع موج توصیف کنیم، بنابراین   هزاران و یا میلیون¬ها اتم مثل یک ذره رفتار می¬کنند و به عبارت دیگر به ابر اتم  تبدیل  خواهند شد.
در سیستم¬های بوزونی با استفاده از تقریب بوگولیوبوف حالت پایه¬ی یک سیستم بوزونی ایستای یکنواخت را بررسی می¬کنند و سپس اصول چگاله¬ی بوزونی را به دماهای محدود و سیستم¬های غیر یکنواخت تعمیم می¬دهند. با معرفی تابع موج چگاله که میانگین آنسامبلی عملگر میدانی فنا می¬باشد، هامیلتونین سیستم بوزونی را بر حسب تابع موج چگاله به صورت معادله¬ی خودسازگار هارتری بدست می¬آورند. با معرفی عملگرهای هایزنبرگ، یک معادله¬ی دیفرانسیلی انتگرالی جفت شده برای تابع گرین تک ذره¬ای و تابع گرین نامتعارف بدست می¬آید و با فرض اینکه تابع موج چگاله مستقل از زمان باشد و با استفاده از تبدیل فوریه این معادله¬ی دیفرانسیلی انتگرالی جفت شده را محاسبه می¬کنند و تابع گرین تک ذره¬ای و تابع گرین نامتعارف را در فضای تکانه بدست می¬آورند.
ما تابع گرین تک ذره¬ای و تابع گرین نامتعارف را در فضای مکان و در دمای صفرمطلق در دوحالت، پتانسیل دلتای دیراک و پتانسیل ثابت بدست خواهیم آورد. سپس ماتریس چگالی دو ذره¬ای را بر حسب توابع گرین بدست آمده محاسبه خواهیم کرد. با استفاده از ماتریس چگالی، همبستگی¬های کلاسیکی و کوانتومی سیستم را بدست می¬آوریم، همچنین ناسازگاری کوانتومی را که به عنوان اختلاف بین تمام همبستگی¬ها و همبستگی¬های کلاسیکی تعریف می¬شود را محاسبه می¬کنیم. با استفاده از تابع توافق درهم¬تنیدگی را بدست خواهیم آورد و در پایان با استفاده از ناسازگاری کوانتومی که نمایشگر کیفی از گذار فاز کوانتومی می¬باشد، اطلاعاتی در مورد گذار فاز بدست خواهیم آورد.

کلید واژه: ناسازگاری کوانتومی، درهم¬تنیدگی کوانتومی ، اطلاعات متقابل کوانتومی، همبستگی¬کلاسیکی،گذارفازکوانتومی.