همجوشی اطلاعات در اینترنت اشیا باالگوریتم gapso

اختصاصی از نیک فایل همجوشی اطلاعات در اینترنت اشیا باالگوریتم gapso دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

همجوشی اطلاعات در اینترنت اشیا توسط ادغام دو الگوریتم Gapso-Relief

مقاله در مورد نیمه عمر ماده رادیواکتیو

اختصاصی از نیک فایل مقاله در مورد نیمه عمر ماده رادیواکتیو دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک پرداخت و دانلود *پایین مطلب*

فرمت فایل:Word (قابل ویرایش و آماده پرینت)

تعداد صفحه:21

 فهرست مطالب

نیمه عمر ماده رادیواکتیو یعنی چه ؟

واکنش زنجیره ای چیست ؟

غنی سازی چیست ؟

«همجوشی» یا «ذوب هسته ای» یعنی چه ؟

چگونه خورشید انرژی خود را به دست می آورد ؟

آیا «همجوشی هسته ای »منبع اصلی انرژی سده بیست و یکم خواهد بود ؟

اورانیم چگونه به دست می آید ؟

اورانیم غنی شده چگونه تولید می شود ؟

عناصر سوختی چگونه ساخته می شود؟

تاسیسات «دوباره غنی سازی» چیست؟

سرنوشت زباله های اتمی چیست ؟

آیا می توان زباله های اتمی را با اطمینان و ایمنی کامل انبار کرد ؟

آیا نیروگاههای هسته ای خطرناکند ؟

هیچ کس نمی تواند زمان فروپاشی هسته اتم به خصوصی را پیش بینی کند . مثلا فروپاشی یک هسته به خصوص رادیم می تواند یک ثانیه دیگر ، فردا یا 10000 سال دیگر صورت گیرد البته یک چیز را می توان با اطمینان خاطر پیش بینی کرد . از 100000 هسته رادیم پس از 1620 سال دقیقا 50000 هسته(50% از آنها) فرو می پاشند . فروپاشی نیمی از هسته ها در یک قطعه اورانیم 238، 5/4 میلیارد سال طول می کشد زمانی را که در آن هسته نیمی از اتمهای یک ایزوتوپ می نامند همان طور که مشاهده کردیم این زمان در اورانیم 238 5/4 میلیارد سال طول می کشد . پولونیم «نیمه عمر » بسیار کوتاهتری دارد . این زمان 138 روز است . در فرانسیم این زمان فقط 21 دقیقه طول می کشد پس از دو زمان نیمه عمر فقط 4/1 (2/1 ´2/1)و پس از 10 زمان نیمه عمر فقط                      1024/1 (2/1 ´2/12/1 ´2/12/1 ´2/12/1 ´2/12/1 ´2/1) از هسته های اولیه در عنصر باقی می مانند بنابراین از یک کیلوگرم رادیم پس از 1620´10سال فقط حدود 98/0 گرم باقی می ماند .

در جریان شکافت اتم اورانیم چه روی می دهد ؟

اورانیم طبیعی سه ایزوتوپ (234- U 235- U و 238- U) دارد از هر 1000 اتم اورانیم 993 اتم هسته 238- U و 7 اتم هسته 235- U دارند . مقدار 234 – U آن قدر کم است که لازم نیست در نظر گرفته شود . نوترونهای آرام فقط هسته های 235- U را می شکافند در جریان این عمل نخست یک هسته واسطه یعنی 236- U ایجاد می شود این هسته پایدار نیست و به یک هسته باریم 144 یک هسته کریپتون 90و2 نوترون جدید تبدیل می شود اکنون با پدیده ای آشنا می شویم که کشف آن باعث اختراع بمب اتمی و نیروگاههای  هسته ای شد و جهان را تغییر داد قطعات ایجاد شده به هنگام شکافت دارای جرم کمتری نسبت به مجموع جرمهای هسته و گلوله نوترونی اند . به عبارت دیگر جرم از دست       می رود . جرم از دست رفته مطابق معادله اینشتین (E=mc2) به مقدار عظیمی انرژی (انرژی اتمی) تبدیل می شود می توان گفت که در این جریان آن بخش از انرژی که صرف یکپارچه نگاه داشتن اتم بزرگتر شده بود آزاد می شود و امکان دور شدن قطعات جدید را از یکدیگر فراهم می آورد قطعات جدید با سرعت بسیار زیاد به اتمهای همجوار خود برخورد می کنند و آنها نیز به نوبه خود در اثر این برخورد نوسانهای شدیدی پیدا        می کنند و به یکدیگر ساییده می شوند . به این ترتیب انرژی جنبشی قطعات به گرما تبدیل می شود .

در شکافت هسته ای مقدار زیادی انرژی آزاد می شود .از یک گرم اورانیم 235 می توان 23000 کیلو وات ساعت انرژی به دست آورد . اغلب  به هنگام شکافت هسته ای 3 نوترون جدید نیز ایجاد می شود . هسته واسطه 236- U مثلا می تواند به باریم 144 کریپتون 89 و 3 نوترون تبدیل شود . متاسفانه هسته های نیمه سنگین جدید برحسب قاعده خود رادیواکتیوند و پرتوهای خطرناک منتشر می کنند ما درباره هنگام بررسی مشکل اصلی نیروگاههای اتمی (یعنی تخلیه زباله های اتمی ) در این باره صحبت خواهیم کرد .

دانلود مقاله ISI همجوشی دولت اتوماتیک فازی با نرم افزار بر روی ردیابی هدف

اختصاصی از نیک فایل دانلود مقاله ISI همجوشی دولت اتوماتیک فازی با نرم افزار بر روی ردیابی هدف دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

موضوع فارسی :همجوشی دولت اتوماتیک فازی با نرم افزار بر روی ردیابی هدف

موضوع انگلیسی :<!--StartFragment -->

State fusion of fuzzy automata with application on target tracking

تعداد صفحه :12

فرمت فایل :PDF

سال انتشار :2009

زبان مقاله : انگلیسی

برای ردیابی هدف بهتر، این مقاله یک دیدگاه جدید است که تلفیقی از ایالات اتوماتیک مختلف فازی، و به طور عمده مورد بحث این الگوریتم از همجوشی در کشورهای اتوماتیک فازی بر اساس تئوری بیزی و دانش فازی در جزئیات، به ترتیب. معماری شبکه های عصبی راجعه مربوط به ماشین آلات خودکار فازی برای همجوشی متحده اتوماتیک فازی ارائه شده و نتایج شبیه سازی ارائه شده است. نتایج شبیه سازی نشان می دهد ردیابی هدف بر اساس همجوشی کشورهای اتوماتیک فازی بهتر از اطلاعات دولت واحد از اتوماتیک فازی نسبتا است. علاوه بر این، استفاده از تلفیقی از اتوماتیک فازی برای پیگیری به رسمیت شناختن داده شده است. بنابراین، از آن خواهد شد مبنای نظری برای استفاده از هر اتوماتیک. در نهایت، برخی از مشکلات و روند توسعه در اتوماتیک فازی و شبکه های عصبی برای تحقیقات آینده ارائه شده است.

پایان نامه مطالعه پارامترهای موثر بر همجوشی پلاسمای دوتریوم-هلیوم 3 به روش محصورسازی مغناطیسی

اختصاصی از نیک فایل پایان نامه مطالعه پارامترهای موثر بر همجوشی پلاسمای دوتریوم-هلیوم 3 به روش محصورسازی مغناطیسی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:108

فهرست مطالب:
عنوان                                                                                                            صفحه
مقدمه    1
فصل اول-همجوشی هسته‌ای    3
1-1- واکنش‌های هسته‌ای     3
1-2- شکافت هسته‌ای    3
1-3- همجوشی هستهای    4
1-4- انتخاب سوخت مناسب    6
1-5- یدههای راکتور همجوشی    10
1-5-1- همجوشی هستهای کنترل شده توسط لختی(ICF)    11
1-5-2- همجوشی هستهای توسط کاتالیزور میون(µCF)     13
1-5-3-  محصورسازی مغناطیسی (MCF)     14
1-6- طبقه بندی انواع راکتور ها برحسب روش محصور کردن پلاسما    16
1-6-1- راکتور توکامک    17
1-6-2- قسمتهای اصلی راکتور توکاماک ITER    18
1-6-3- راکتور  اسفرومک    20
1-6-4-  سایر راکتورهای محصورسازی مغناطیسی    20
فصل دوم: سینیتیک همجوشی پلاسمای دوتریوم–هلیوم 3    22
1-2- سوخت‌های جدید و خواص آنها    22
2-2- خواص دوتریوم    24
2-3- خواص هلیوم 3.     25
2-4- پلاسما حالت چهارم ماده    29
2-5- روشهای تولید پلاسما    30
2-6- پارامترهای بنیادی پلاسما    31
2-6-1- فرکانسها در پلاسما    31
2-6-2- سرعتها در پلاسما    32
2-7- گرم کردن پلاسما    33
2-7-1- گرمایش مقاومتی    33
2-7-2- گرمایش از طریق فشرده سازی    35
2-7-3- گرمایش توسط تاثیر میدان‌های الکترومغناطیسی    35
2-7-4- گرمایش توسط تزریق پرتو خنثی    36
2-8- گرمای همجوشی ذرات باردار    36
2-9- روشهای بررسی پلاسما    37
2-10- فشار جنبشی و مغناطیسی پلاسما    38
2-11- دیواره سیستم راکتورهای همجوشی D-3He از طریق محصورسازی مغناطیسی    39
2-12- بارگذاری دیواره راکتور    42
2-13- اساس روش محصورسازی    42
2-14- اتلاف انرژی پلاسما    46
2-14-1-تابش ترمزی     46
2-14-2- تابش سیکلوترونی    47
2-14-3- افت‌های انتقالی    48
2-15- فیزیک واکنش‌های همجوشی    48
2-16- آهنگ انجام واکنش    49
2-17- واکنش پذیری    50
2-17-1- واکنش پذیری واکنش‌های هستهای (پارامتر سیگما-وی)    50
2-17-2- واکنشپذیری باکی    51
2-17-3- واکنشپذیری با معادله بوش-هال    51
2-17-4- واکنشپذیری با معادله ماکسول    52
2-18- فاکتور Q، زمان محصورسازی انرژی، توازن توان    54
2-18-1- فاکتور Q    54
2-18-2- زمان حبس انرژی    55
2-18-3- توازن توان.    55
2-19- معیار لاوسون و زمان حبس انرژی    56
2-20- معادلات اساسی دوتریوم و هلیوم 3    60
2-21- موازنه انرژی.      60
2-22- سوختن پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3    61
فصل سوم:کنترل ناپایداری گرمایی در سوخت پلاسمای D-3He    66
3-1- مشکل اساسی راکتورهای همجوشی    66
3-2- کنترل مغناطیسی    67
3-3- کنترل جنبشی.................................................................................................................................................................68
3-4- کنترل مگنتو هیدرودینامیکی(MHD)    69
3-5- روشهای استفاده از کنترل جنبشی    70
3-6- اهداف کنترل    74
3-7- طراحی کنترلر    76
3-8- نتایج شبیه سازی    78
3-9-کنترل خطی با استفاده از روش تعدیل تزریق سوخت    80
فصل چهارم: پارامترهای موثر بر همجوشی پلاسمای D-3He در سیستم توکامک    82
4-1- مقدمه            82
4-2- نتایج برای حالت ناپایدار    83
4-3-  پایداری پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 با استفاده از روش کنترلی تعدیل میزان تزریق    94
فصل پنجم: نتیجه گیری وبحث    101
مراجع:
 
فهرست جداول
جدول1-1- برخی از واکنش‌های همجوشی    7
جدول1-2- انواع راکتورها برحسب روش محصور کردن پلاسما    17
جدول2-1- نسل‌های مختلف سوخت‌های همجوشی     27
جدول 2-2- مقادیر عددی پارامترهای معادله باکی    51
جدول2-3- مقادیر ثوابت برای واکنش‌های همجوشی مختلف در معادلات بوش-هال    52
جدول2-4- مقادیر عددی C1 و C2 و C3 برای واکنش‌های D-T, D-D و D-3He    54
جدول 3-1- پارامترهای ITER90-HP     73
جدول 3-2- شرایط اولیه ی پلاسما     74
جدول 3-3- نقطه تعادل–نقطه احتراق     79
جدول 3-4- پارامترهای کمیت کنترل     81

 
فهرست اشکال
شکل 1-1- مراحل زنجیره‌ی پروتون – پروتون که در خورشید اتفاق می‌افتد    6
شکل 1-2- انرژی پتانسیل بر حسب فاصله‏ی دو هسته‏ی باردار که با انرژی مرکز جرم به هم نزدیک می‏شوند.    10
شکل 1-3- نمایی از کپسول هدف     12
شکل 1-4- مراحل همجوشی به روش محصورسازی لختی    13
شکل1-5- راکتور آینه ای    16
شکل 1-6- نمایی از دستگاه چنبرهای پلاسما    17
شکل 1-7- راکتور توکاماک ایتر    19
شکل 1-8- سطح مقطع ایتر با پلاسمای بیضی    19
شکل1-9- شماتیک هندسی راکتور استلاتور    21
شکل2-1- واکنش پذیری انواع سوخت‌ها    26
شکل2-2- روش‌های گرم کردن پلاسما    36
شکل2 3: مدارهای لارمور در یک میدان مغناطیسی     44
شکل 2-4:  نمایش میدان مغناطیسی توروئیدی و پولوئیدی و تبدیل چرخشی    44
شکل 2-5: سوق‌گیری ذره، در میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی متعامد     45
شکل 2-6: حرکت مارپیچی الکترون‏ها و یون‏ها در امتداد خطوط مغناطیسی    46
شکل2-7- آهنگ واکنش به صورت تابعی از دما برای واکنش‌های مختلف همجوشی با توزیع سرعت ماکسولی    50
شکل2-8- معیار لاوسون nτE برحسب دما T(keV) برای پلاسمای D-3He و D-T با فرض محصورسازی کامل ذرات باردار محصولات عمل    59
شکل4-1- مقایسه تغییرات پارامتر واکنشپذیری برای واکنش همجوشی D-T و D-3He براساس روش باکی    83
شکل 4-2- چگالی پلاسمای دوتریوم و هلیوم3 در حالت ناپایدار برحسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی (آرگون و بریلیم) و حالت بدون ناخالصی    86
شکل 4-3- دمای پلاسمای دوتریوم و هلیوم3 در حالت ناپایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی (آرگون و بریلیم) و حالت بدون ناخالصی    88
شکل 4-4- نسبت چگالی ذرهی آلفا به چگالی الکترون در حالت ناپایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    89
شکل 4-5- پارامتر β پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 برحسب زمان در حالت ناپایدار برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    90
شکل 4-6- توان تابشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت ناپایدار برحسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و بدون ناخالصی    91
شکل 4-7- توان ذره آلفا در همجوشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت ناپایداربر حسب زمان بدون ناخالصی و با ناخالصی    92
شکل 4-8-  توان اهمی  پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3  در حالت ناپایدار برحسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    93
شکل 4-9- توان خالص همجوشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت ناپایدار برحسب زمان برای دو حالت بدون ناخالصی و با حضور ناخالصی    94
شکل4-10- چگالی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت ناپایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    95
شکل 4-11- دمای پلاسمای دوتریوم و هلیوم3 در حالت پایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی (آرگون و بریلیم) و حالت بدون ناخالصی    95
شکل 4-12- نسبت چگالی ذرهی آلفا به چگالی الکترون در حالت پایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    96
شکل 4-13-پارامتر   پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3  در حالت پایدار بر حسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و بدون ناخالصی    97
شکل 4-14- توان تابشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت پایدار برحسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و بدون ناخالصی    97
شکل 4-15- توان ذره آلفا در همجوشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت پایداربر حسب زمان بدون ناخالصی و با ناخالصی    98
شکل 4-16- توان اهمی  پلاسمای دوتریوم هلیوم 3  در حالت پایدار برحسب زمان برای دو نمونه همراه با ناخالصی و حالت بدون ناخالصی    99
شکل 4-17-  توان خالص همجوشی پلاسمای دوتریوم و هلیوم 3 در حالت ناپایدار برحسب زمان برای دو حالت بدون ناخالصی و با حضور ناخالصی    99

چکیده
هدف از تحقیقات همجوشی، تولید نیروگاه هسته¬ای که از لحاظ اقتصادی و محیطی مناسب باشد. مسئله¬ی تولید انرژی همجوشی، دستگاهی است که بتواند سوخت را تا دمای کافی گرم کرده و سپس آن را برای مدت زمان طولانی نگه دارد، به طوری که بتواند انرژی بیشتری از طریق واکنش¬های همجوشی برای گرم کردن سوخت تولید کند. اما یکی از مسائل مهم فراروی راکتورهای همجوشی آینده، وجود ناپایداری گرمایی ذاتی در راکتورهای گرما هسته¬ای مانند توکامک می¬باشد
فراوانی سوخت‌های مورد نیاز در همجوشی هسته‌ای یکی از بزرگترین مزایای این روش تولید انرژی، نسبت به شکافت هسته‌ای می‌باشد. در این کار تحقیقانی، همجوشی مغناطیسی پلاسمای D-3He را در راکتور توکامک ITER- 90HP  مورد بررسی قرار داده و با حل معادلات توازن انرژی حاکم بر همجوشی هسته‌ای به روش خطی، تغییرات برخی از پارامتر های حاکم بر پلاسما را در دو حالت بدون ناخالصی و در حضور ناخالصی بدست می‌آوریم. با توجه به اهمیت کنترل ناپایداری‌های ذاتی ایجاد شده در فرایند تولید انرژی هسته‌ای در راکتورهای همجوشی، از روش کنترل تزریق میزان سوخت، با اختلال در دمای اولیه، استفاده کرده و پلاسمارا به پایداری می‌رسانیم و با حل دوباره‌ی معادلات توازن انرژی، تغییرات زمانی برخی از پارامترهای پلاسما را مورد بررسی قرار می‌دهیم.

کلید واژه: همجوشی مغناطیسی، پایداری پلاسما، سوخت D-3He ، کنترل ناپایداری، توکامک.